前紀世の残務整理（まとめ）

私は、「学生の頃の量子力学への憧れ」いわば「青春の尻尾」を、
５０になって追っかけていたのですが、ほぼ目処がたったので、
ここで「前世紀の残務整理」としてまとめます。

１．∞高さ壁の箱の中のψ(p)

　　　前世紀の教科書は、誤っています。
　　　ｐは、正の一定値と負の一定値　の状態の重ね合わせではありません。
　　　ψ(p)＝ 1/2 (δ(p-p_n) + δ(p+\p_n) ) は誤りで、正しくはψ(x)のフーリエ変換
　　　詳しくは：教科書の間違いー箱の中の粒子の運動量 - 墓所の虫

２．量子力学は非局所論というのは間違い

　　　そもそも、量子論は、局所実在論より広いですが非局所実在論ではないです
　　　詳しくは：俗説の間違いー量子力学は非局所論 - 墓所の虫

３．量子もつれ系で「相手が測定して状態が収縮しても自分の方はまだユニタリ発展」

　　　よくある説明：
　　　「量子もつれでは、関連付いている粒子のもう片方の状態が収縮した段階で
　　　　(その瞬間に)、遠く離れた自分の方(部分系)の状態も収縮する」
　　　は、間違いです。
　　　ベルの不等式が破れるのは、干渉項が０でない故で、
　　　「もう片方の状態が収縮して、その干渉項が０になっても、
　　　　自分の方から見た干渉項がまだ０でない」からです。
　　　波動関数の収縮はパラドクスではない。 - Quantum Universe

　　　よくある説明のように、「自分の方(部分系)の状態も収縮する」
　　　のであれば、その干渉項は０になるので、破れなくなります。

　　　私の説明は、「相手が測定した同時刻に、系全体の状態が収縮」
　　　と一見矛盾するように見えますが、
　　　後者は「あとで測定結果を持ち寄った過去の中でのデータ」においては、
　　　全系の状態が収縮した時点は、相手が測定した時点＝同時刻まで遡れる
　　　ということであり、矛盾しません。
　　　弱測定で、「未来の状態が過去の測定結果に影響する」というのも
　　　「あとで測定結果を持ち寄った過去の中での未来の状態」
　　　おいてであり、この「同時刻に収縮」と同じことです。

４．ボーム理論や多世界解釈を叩き潰したいが（検討中）

　　　３の帰結から、
　　　「相手が測定しても自分の方から見たらまだユニタリ発展(未確定)」
　　　と言えます。
　　　しかし、ボーム理論や多世界解釈が創られた当時は、そうではなく
　　　「相手が測定したら自分の方も即確定（状態が収縮)」と思われていました。
　　　ここから、ボーム理論や多世界解釈は誤りが、導けそうなのですが、、、

６．位置ｘのある範囲での物理量

　　　物理量Aがｘと交換するなら、ある範囲での期待値は意味を持ちますが
　　　位置ｘと交換しなければ、系全体(-∞～+∞の範囲)でないと意味を持たず、
　　　ある範囲を指定して、そこの（付近の）エネルギーや運動量というのは、
　　　意味を持ちません。

　　　トンネル効果や段々のポテンシャルの場合、
　　　系全体のエネルギー値とポテンシャルエネルギーの比較はOKですが
　　　比較が、ある場所でのエネルギー値ではいけないです（付近でもダメ）

７．粒子の数が 10＾23個もあると、古典系＝実在　と見做せる証明

　　　|n>と|n+1>は直交しますが、10＾23個もあるとn－1とn＋1とが
　　　事実上同じになり、
　　　そのため全体系のψ(x1,x2,x3, , ,) が定数と見做せることがミソです。
　　　詳しくは、別途書きます。

８．状態がAとBの重ね合わせの時「値はAであるか、Bであるか」という
　　２値論理は適用できない

　　例えば、「粒子は測定前もどこかの位置(x,y,z)に居る」のか
　　「どこにも居ない」のか
　　という２値論理の命題は意味を持たない（どちらも否定できる）
　　ことが証明できます。
　　　状態がAとBの重ね合せの時「Aである」か「Bである」かという２値論理は適用できない - 墓所の虫